Modele de pv assemblee generale sci

Seitz, L. C. et al. modélisation des limites de performance pratiques du fractionnement de l`eau photoélectrochimique en fonction de l`état actuel de la recherche sur les matériaux. De ChemSusChem. 7, 1372 – 1385 (2014). Pour la mesure de l`électrolyse PV, nous avons utilisé un simulateur solaire multi-soleil (Newport, Model 66921) avec une lampe au xénon 1 000 W comme source de lumière blanche. Un filtre à eau a été appliqué sur le faisceau lumineux, pour éliminer la composante infrarouge excessive du spectre de la lampe et pour mieux correspondre au spectre AM 1.5 D. Le paquet de cellules a été monté sur une étape de refroidissement de l`eau de telle sorte qu`une température de surface de 25 ° c a été maintenue. La distance entre la cellule et la lampe a été ajustée pour atteindre le courant de court-circuit désiré (JSC). L`intensité de la lumière blanche concentrée a été déterminée à partir du rapport de la JSC sous concentration au JSC sous 1 illumination du soleil, conformément aux pratiques normalisées pour caractériser les PV concentrés cells32. Aucune optique de concentrateur n`a été placée entre le simulateur et la cellule et, par conséquent, les effets possibles de l`optique du concentrateur n`ont pas été pris en compte dans le calcul de l`efficacité. Comme la cellule a été coupée et installée dans un paquet de cellules CPV standard, toute la zone de la cellule est active sous illumination; par conséquent, aucune ouverture ou masque n`a été utilisé.

La modélisation numérique basée sur le facteur d`idéalité de jonction a ensuite été réalisée pour déterminer si l`inflation de la tension en circuit ouvert (COV) due à l`inadéquation entre le spectre du simulateur solaire et le spectre AM 1.5 D a abouti au STH inflation36, 37, 38. Les résultats de ces calculs montrent que l`inadéquation du spectre des lampes n`a pas provoqué d`inflation STH significative dans nos expériences (détails fournis dans la note complémentaire 4 et le tableau supplémentaire 1). Geisz, J. F. et al. modèle optoélectronique généralisé de cellules solaires multijonctions connectées en série. IEEE J. Photovolt.

5, 1827 – 1839 (2015). Cette revue catégorise en outre les travaux de recherche au cours des années 2010 à 2018 en trois grandes catégories: (1) des expériences avec la poussière naturelle, (2) des expériences avec de la poussière artificielle, (3) la modélisation et le travail théorique. Pour la mesure 1 soleil, nous avons utilisé un simulateur solaire (ABET technologies, modèle Sun2000) équipé d`une lampe au xénon 550 W comme source de lumière. La cellule solaire à jonction multiple GaInP/GaAs/GaInNAsSb (0,316 cm2) a été fabriquée par Solar Junction. La transmission moyenne de la lumière diffuse à travers une lentille PCX dans l`une ou l`autre des modules est également reliée à sa puissance de focalisation. Comme le montrent les résultats simulés dans la Fig. 3B et l`appendice SI, Fig. S5, des valeurs plus grandes de f/# (c.-à-d. une puissance de focalisation plus petite) conduisent à une transmission plus élevée en raison de pertes tir réduites dans l`objectif PCX, alors que les pertes de Fresnel (différence entre les courbes rouge et noire) demeurent presque constantes. Le f/# influe également sur la répartition de l`irradiance sur le plan focal, comme le montrent les résultats calculés dans la Fig. 3C et l`appendice SI, Fig. S5.

L`uniformité spatiale de ces profils d`irradiance peut être définie par leur déviation quadratique moyenne (RMSD), selon toRMSD = 1N − 1 ∑ i = 1N (IiIavg − 1) 2 [1], où II est l`irradiance d`un pixel d`échantillonnage à un certain endroit et Iavg est l`irradiance moyenne globale sur le fond de panier du panneau. Comme présenté dans la Fig. 3B et l`appendice SI, Fig. S5, le RMSD atteint des valeurs négligeables lorsque le f/# est plus grand que 2.

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